By Heinrich Holzer (auth.)
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Aber Güm bel nimmt den Ausschlag der ersten Masse probeweise an und verbessert die Annahme, bis die Summe der Momente für das Wellenende verschwindet. Geiger zeigt in seiner Dissertation, daß der richtige Ausschlag aus 2 Annahmen auf Grund der sich ergebenden Restmomente gefunden ",enlen kann, während wir hier den Ausschlag unmittelbar herpchnpn. Ihre vollständige Lösung setzt sich bekanntlich aus zwei Teilen zusammen1 ) und lautet: + 2' J/C- + + cosl/~~ t1 + + t ßo "i;oo(IXh sin h w t ßhCOS h wt) (39) . m m h=1 Darin sind IX o und ßo die willkürlichen Integrationskonstanten, mittels welcher man die Lösung allen Anfangsbedingungen anpassen kann, während die Werte IXh und ßh nicht willkürlich, sondern aus den gegebenen harmonischen Momenten A h und B h eindeutig bestimmt sind. L L Bh , /Jh = C _ (40) m h2 w 2 • Der auf der rechten Seite von GI. 1 cm Zeichnung = fl1 cm bezogene Länge) und die Drehmomente w 2 mC im Maßstab fl2 (1 cm Zeichnung = fl2 kgcm), so muß der Polabstand (G J o der Zeichnung) = - G J o cm gemacht werden. It 1 • fl2 Jedes Versehen im Maßstab oder bei der Übertragung gezeichneter Längen in Zahlen und umgekehrt bleibt bei unserem rein rechnerischen Verfahren ausgeschlossen. , 1u1 große Fehler in dem daraus zu berechnenden Drehmoment mit dem sehr großen Massenträgheitsmoment vervielfältigt erscheint. In Fig. 18 ist die freie Schwingungsform der ersten Eigenschwingung mit I, die der zweiten Eigenschwingung mit II bezeichnet.