By Prof. Dr.-Ing. habil. Johannes Altenbach, Prof. Dr.-Ing. habil. Wolfgang Kissing, Privatdozent Dr.-Ing. habil. Holm Altenbach (auth.)
Prof. Dr.-Ing. habil. Johannes Altenbach ist o. Prof. für Technische Mechanik, Magdeburg.
Prof. Dr.-Ing. habil. Wolfgang Kissing ist o. Prof. für Technische Mechanik, Wismar.
Dr.-Ing. habil. Holm Altenbach ist Professor für technische Mechanik an der Martin-Luther-Universität Halle-Wittenberg.
Read or Download Dünnwandige Stab- und Stabschalentragwerke: Modellierung und Berechnung im konstruktiven Leichtbau PDF
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44 ) = 0 Diese GIn. stimmen mit dem von Gruber entwickelten Modell steifknotiger Faltwerke bzw. dem halbmomentenfreien Modell von Vlasov ohne Berücksichtigung der Schubverformungen [174] überein. 38 2 Grundlagen isotroper Stabmodelle mit gerader Systemachse Gelenkfaltwerke Für besonders dünnwandige Konstruktionen bzw. für Konstruktionen ohne eine ausgeprägt biegesteife Verbindung in den Längskanten kann als Strukturmodell das Gelenkfaltwerk verwendet werden. Das Gelenkfaltwerk kann keine Plattenmomente übertragen, und auch die Querdehnungen bleiben im allgemeinen vernachlässigbar klein (es entfallen alle Anteile bei den Matrizen D, Hund S).
H. insbesondere für die Festlegung der wesentlichen Entwurfsparameter der Konstruktion, ist das Berechnungsmodell "biegesteifes Faltwerk" im allgemeinen zu aufwendig. In der Spezialliteratur sind daher zahlreiche Arbeiten zu finden, in denen mögliche Modellvereinfachungen diskutiert werden. In diesen Arbeiten sind die Voraussetzungen und die Anwendungsgrenzen vereinfachter Modelle oft nur unvollständig beschrieben. Im folgenden wird gezeigt, daß sich durch Vernachlässigung einzelner Glieder im elastischen Potential vereinfachte Stab- oder Faltwerkmodelle auf deduktivem Wege ableiten lassen.
I=1 h = 1, ... 14) bzw. h. falls f f 'Pi(S)'Pj(s) t(s) ds = 0 für #j i 1/Jk(S)1/Jh(S) t(s) ds = 0 für k #h Aus den Gin. B. die Gin. 21) n m ajpi'(z) - iLbjiUi(Z) - iLCjkV:(Z) i=1 m LiehiU[(Z) + tPzJ(z,s) = O;j = 1, ... 21 ) + irhh V~'(z) - LShk Vk(z) + tPsh (z, s) = 0; h = 1, ... -. 24) tt Die GI. 24) entspricht in ihrem Aufbau der Spannungsgleichung der Balkentheorie. h. an = A, a22 = lyy, a33 = lxx, a44 = lww, ... , und die P1 (z) bis P4(z) sind gerade die entsprechenden Schnittgrößen Längskraft, Biegemomente um die y- und die x-Achse und Bimoment der Theorie der Wölbkrafttorsion.